{"id":3236,"date":"2014-05-16T16:44:56","date_gmt":"2014-05-16T15:44:56","guid":{"rendered":"https:\/\/www.sodevamerica.com\/ultrasounds-2\/"},"modified":"2014-05-16T16:51:52","modified_gmt":"2014-05-16T15:51:52","slug":"les-ultrasons","status":"publish","type":"page","link":"https:\/\/www.sodevamerica.com\/fr\/les-ultrasons\/","title":{"rendered":"Les ultrasons"},"content":{"rendered":"

G\u00e9n\u00e9ralit\u00e9s sur les sons jusqu\u2019aux ultrasons<\/span><\/h3>\n

Qu’est-ce qu’un son<\/span> ?<\/h4>\n

Imaginons qu’un tube tr\u00e8s long et plein d’air soit ferm\u00e9 \u00e0 une de ses extr\u00e9mit\u00e9s par un piston mobile P (fig. 1). D\u00e9pla\u00e7ons ce piston autour de sa position d’\u00e9quilibre par un mouvement alternatif qui lui fera prendre successivement les positions p1 p2, p1, p2, etc… Le fluide, Pair en l’occurrence, subira au voisinage du piston une s\u00e9rie continue de surpressions et de d\u00e9pressions. Les tranches voisines du gaz vont tour \u00e0 tour se d\u00e9tendre ou se comprimer et ce ph\u00e9nom\u00e8ne int\u00e9ressera progressivement tout le volume de notre tube.<\/p>\n

Les milieux qui poss\u00e8dent cette propri\u00e9t\u00e9 sont dits \u00a0\u00bb \u00e9lastiques \u00a0\u00bb et la perturbation qui s’y propage est une perturbation \u00e9lastique. Indiquons de suite que la m\u00eame exp\u00e9rience pourrait \u00eatre r\u00e9alis\u00e9e dans des milieux liquides ou solides.<\/p>\n

fig_ I<\/p>\n

\"ULTRASONS-FIG-1\"
\nEn un point d\u00e9termin\u00e9 du fluide la pression est tant\u00f4t plus forte, tant\u00f4t plus faible que la pression atmosph\u00e9rique, ces variations suivant, au cours du temps, le rythme des oscillations du piston. Au lieu d’examiner ce qui se passe en un point d\u00e9termin\u00e9 du fluide, suivons une particule de celui-ci. Elle ex\u00e9cute des mouvements alternatifs de part et d’autre de sa position d’\u00e9quilibre, ceci toujours \u00e0 la cadence des mouvements du piston. Nous d\u00e9crivons d’un mot ce qui se passe dans le tube en disant qu’une onde \u00e9lastique s’y propage. Pour certaines cadences des mouvements du piston l’oreille humaine sera sensible \u00e0 l\u2019onde \u00e9lastique ainsi engendr\u00e9e: celle-ci constitue un son. La description donn\u00e9e ici est un peu sommaire. En effet nous savons que les mol\u00e9cules du fluide sont anim\u00e9es de mouvements rapides et d\u00e9sordonn\u00e9s qui constituent l’agitation thermique. L’onde sonore vient superposer un mouvement d’ensemble \u00e0 cette agitation thermique, et c’est parce que ce mouvement est ordonn\u00e9 qu’il nous devient perceptible, bien que, souvent, l’amplitude des mouvements dus \u00e0 l’onde sonore soit inf\u00e9rieure \u00e0 celle due \u00e0 l’agitation thermique.<\/p>\n

 <\/p>\n

D\u00e9finitions des grandeurs fondamentales<\/span><\/h4>\n

1 L\u2019Amplitude et la vitesse<\/span><\/h4>\n

Lorsqu’un son se propage dans un milieu, les particules de ce dernier oscillent de part et d’autre de leur position d’\u00e9quilibre sans qu’il y ait mouvement d’ensemble de la mati\u00e8re. Le mouvement d’une particule autour de sa position d’\u00e9quilibre est repr\u00e9sent\u00e9 sur la courbe I de la figure. 2. La valeur maxima de l’\u00e9longation est l’amplitude A de l\u2019onde \u00e9lastique, et la courbe est une sinuso\u00efde.<\/p>\n

\"ultrasons<\/p>\n

 <\/p>\n

La particule est anim\u00e9e, \u00e0 chaque instant, d’une vitesse qui est le quotient de l’espace franchi pendant un tr\u00e8s court intervalle de temps par la valeur de cet intervalle. Notons que la vitesse est nulle lorsque l’\u00e9longation est maximum. Entre deux passages d’une particule par la m\u00eame position et dans le m\u00eame sens il s’\u00e9coule un temps T appel\u00e9 p\u00e9riode du Son. Le nombre de p\u00e9riodes par seconde est la fr\u00e9quence N : T=1\/N<\/p>\n

Les fr\u00e9quences s’expriment en Hertz, un hertz, not\u00e9 Hz, \u00e9tant un cycle par seconde. Il est tr\u00e8s commode enfin d’introduire la pulsation, repr\u00e9sent\u00e9e par la lettre grecque \u03c9 et qui est \u00e9gale au produit de la fr\u00e9quence par 2\u03c0.<\/p>\n

En bref nous pouvons \u00e9crire :<\/p>\n

\u1fa0 = 2 \u03c0 N = 2 \u03c0 \/T
\na = A sin \u03c9 t
\nv = da \/ dt = \u03c9 A cos \u03c9 t<\/p>\n

2. C\u00e9l\u00e9rit\u00e9 du son<\/span><\/h3>\n

Au lieu de nous attacher \u00e0 suivre l’\u00e9volution d’une particule au cours du temps, nous pouvons nous pr\u00e9occuper de la mani\u00e8re dont les diff\u00e9rentes r\u00e9gions de l’espace vont \u00eatre int\u00e9ress\u00e9es par le mouvement vibratoire. Dans l’exp\u00e9rience d\u00e9crite au paragraphe 1, ce sont tout d’abord les \u00e9l\u00e9ments au contact du piston qui sont mis en mouvement. Par r\u00e9action \u00e9lastique ces particules communiquent leur mouvement vibratoire aux r\u00e9gions voisines. Au bout d’un temps t la perturbation a atteint toutes les mol\u00e9cules comprises entre les plans P et Q. Laissons s’\u00e9couler un nouvel intervalle de temps t l’onde a atteint le plan R et nous constatons que : PQ = QR = D<\/p>\n

Nous d\u00e9finirons la c\u00e9l\u00e9rit\u00e9 du son par la distance parcourue par celui-ci pendant l’unit\u00e9 de temps : c = D\/t
\nOn a longtemps utilis\u00e9 l’expression vitesse de propagation, repr\u00e9sent\u00e9e par la lettre V : V D\/t<\/p>\n

Fig : 2<\/p>\n

\"ULTRASONS\"<\/p>\n

C’est pour \u00e9viter de confondre vitesse des particules et vitesse de propagation que cette derni\u00e8re a \u00e9t\u00e9 remplac\u00e9e par la c\u00e9l\u00e9rit\u00e9.<\/p>\n

3. Longueur d’onde<\/span><\/h4>\n

Dans le tube o\u00f9 se propage une onde sonore nous pourrons trouver des couples de plans A et A, tels que les mouvements des particules soient les m\u00eames aux m\u00eames instants: lorsque les particules de A seront en A’ celles de Al seront en Al\u2019 etc.<\/p>\n

La distance entre ces deux plans est la longueur d’onde du son consid\u00e9r\u00e9, et elle est \u00e9gale au produit de la p\u00e9riode T par la c\u00e9l\u00e9rit\u00e9 du son :
\n\u03bb = c T
\n\u00c9nergie, Puissance<\/p>\n

Dans l’exp\u00e9rience de la figure 1 c’est l’observateur (ou une machine) qui fournit le travail pour entretenir le mouvement du piston. Ce dernier communique de l’\u00e9nergie aux particules voisines, celles-ci la transmettent \u00e0 d’autres, et ainsi de suite de proche en proche. Au bout d’une seconde nous aurons ainsi communiqu\u00e9 de l’\u00e9nergie vibratoire \u00e0 toutes les particules contenues dans un cylindre ayant pour section S ‘ celle du piston, et pour hauteur la distance parcourue par l’onde pendant une seconde, c’est-\u00e0-dire la c\u00e9l\u00e9rit\u00e9.<\/p>\n

Cette \u00e9nergie transmise pendant une seconde est la puissance de la source sonore. On d\u00e9montre que, dans un milieu de densit\u00e9 p, la puissance \u00e9mise par unit\u00e9 de surface a pour expression : p = \u00bd pc \u03c9 \u00b2 A \u00b2<\/p>\n

    \n
  • c \u00e9tant la c\u00e9l\u00e9rit\u00e9 du son,<\/li>\n
  • \u03c9 la pulsation,<\/li>\n
  • A l’amplitude de l’onde.<\/li>\n<\/ul>\n

    Notons, en particulier, que cette puissance varie comme le carr\u00e9 de la fr\u00e9quence. A titre d’exemples mentionnons qu’un orchestre de 75 musiciens jouant fortissimo \u00e9met en pointe une puissance de 70 W; qu’un piano jouant fortissimo ne repr\u00e9sente que 0,4 W, tandis qu’une clarinette n’\u00e9met que 0,05 W et un violon jouant pianissimo seulement 4 millioni\u00e8mes de watt!<\/p>\n

    Classification des sons<\/span><\/h4>\n

    C’est par rapport aux r\u00e9actions de l’oreille humaine que les sons ont tout d’abord \u00e9t\u00e9 class\u00e9s. Deux caract\u00e8res principaux interviennent : l’intensit\u00e9 et la hauteur. Par intensit\u00e9 on entend l’\u00e9nergie mise en jeu par le son. A cet \u00e9gard il convient de mentionner la grande sensibilit\u00e9 de l’oreille humaine puisque le seuil de son audibilit\u00e9 se situe vers un milli\u00e8me de milliardi\u00e8me d’erg. La hauteur d’un son est d\u00e9finie par sa fr\u00e9quence. Si le son est \u00a0\u00bb aigu \u00a0\u00bb sa fr\u00e9quence est \u00e9lev\u00e9e, si le son est \u00a0\u00bb grave \u00a0\u00bb sa fr\u00e9quence est basse. De tr\u00e8s nombreuses exp\u00e9riences ont \u00e9t\u00e9 effectu\u00e9es pour d\u00e9terminer le domaine d’audibilit\u00e9 de l’homme. Parmi un grand nombre de savants mentionnons F\u00e9lix Savart, Francis Galton et Rodolphe Koenig. Ce dernier nota, par exemple, qu’\u00e0 l’\u00e2ge de 41 ans il entendait des sons aigus de 23 000 p\u00e9riodes, tandis qu’une fois \u00e2g\u00e9 de 67 ans il ne pouvait plus percevoir de sons au-del\u00e0 de 18 432 p\u00e9riodes. Ceci illustre bien le fait que le domaine d’audibilit\u00e9 d\u00e9pend de l’individu et de son \u00e2ge. Encore convient-il de pr\u00e9ciser que pour chaque hauteur de son il existe une valeur minima de l’intensit\u00e9 au-dessous de laquelle rien n’est plus per\u00e7u par l’oreille. De m\u00eame il est possible de d\u00e9terminer pour chaque fr\u00e9quence audible l’intensit\u00e9 limite au-dessus de laquelle appara\u00eet la sensation de douleur. Nous admettant, en moyenne, que les sons audibles ont leur fr\u00e9quence comprise entre 16 et 16000 Hz. De part et d’autre de ce domaine audible nous avons, aux basses fr\u00e9quences les infrasons et aux fr\u00e9quences \u00e9lev\u00e9es les ultrasons, puis les hypersons. C’est \u00e0 ces deux derni\u00e8res cat\u00e9gories que notre rapport est consacr\u00e9. Mais, auparavant, donnons quelques informations sur les infrasons.<\/p>\n

    Les infrasons<\/span><\/h4>\n

    De fr\u00e9quences inf\u00e9rieures \u00e0 16 par seconde, les infrasons prennent naissance, par exemple, au cours de l’ouverture et de la fermeture des portes et des fen\u00eatres, ou lorsqu’on d\u00e9place brusquement un objet dans l’air. Dans les exemples ci-dessus les oscillations de pression sont faibles. Mais il se produit quelquefois des infrasons d’\u00e9volution lente et de grande intensit\u00e9. Ce fut le cas, le 25 ao\u00fbt 1883, lors de l’\u00e9ruption du volcan Krakatoa, dans les \u00eeles de la Sonde. Un infrason fit le tour de la Terre dans les deux sens, provoquant \u00e0 Paris une variation de pression atmosph\u00e9rique de 2 mm de mercure.<\/p>\n

    Les ultrasons et les hypersons<\/span><\/h4>\n

    Les sons dont la fr\u00e9quence est sup\u00e9rieure \u00e0 celle de la limite des sons audibles sont appel\u00e9s les ultrasons. Comme nous le verrons au chapitre suivant, les ultrasons ont \u00e9t\u00e9 longtemps caract\u00e9ris\u00e9s par des fr\u00e9quences de quelques dizaines de milliers de p\u00e9riodes par seconde. Les recherches physiques ont amen\u00e9 \u00e0 r\u00e9aliser des m\u00e9thodes permettant de produire des ultrasons de 100 millions et plus de p\u00e9riodes par seconde. Bien qu’aucune limite pr\u00e9cise n’ait \u00e9t\u00e9 fix\u00e9e, certains auteurs parlent d’hypersons et il semble bien que la fr\u00e9quence de ceux-ci n’exc\u00e9dera jamais environ 10 000 milliards (1013 Hz). Rappelons que les chauves-souris, les dauphins et les marsouins \u00e9mettent et d\u00e9tectent des ultrasons de fr\u00e9quence de l’ordre de 150 000, soit sous forme d’ondes continues, soit sous forme d’impulsions br\u00e8ves. C’est ainsi que les petites chauves-souris \u00e9mettent des cris brefs et puissants dont les fr\u00e9quences s’\u00e9talent de 30 \u00e0 120 kHz. Quant au dauphin, il peut \u00e9mettre et recevoir soit des impulsions br\u00e8ves (un milli\u00e8me de seconde), soit des ondes continues d’ultrasons de 150 kHz. Nos sondeurs les plus perfectionn\u00e9s sont moins performants que le \u00a0\u00bb sonar \u00a0\u00bb du dauphin !<\/p>\n

    Quelques donn\u00e9es num\u00e9riques<\/span><\/h4>\n

    Dans l’air sec, \u00e0 0 OC et sous une pression de 76 cm de mercure, la c\u00e9l\u00e9rit\u00e9 du son est de 331,7 m\/s. Le son musical de r\u00e9f\u00e9rence est le \u00a0\u00bb la normal \u00ab\u00a0. Au 18\u00e8me si\u00e8cle il correspondait \u00e0 la fr\u00e9quence 404. Au 19\u00e8me si\u00e8cle et au d\u00e9but du 20\u00e8me sa fr\u00e9quence resta fix\u00e9e \u00e0 435. Mais l’ascension se poursuivit et, aujourd’hui, le diapason \u00a0\u00bb normal \u00a0\u00bb vibre 440 fois par seconde. Examinons maintenant de combien se d\u00e9placent les particules au passage d’une onde sonore plane se propageant dans l’eau, la puissance \u00e9mise \u00e9tant de un tiers de watt par centim\u00e8tre carr\u00e9 :<\/p>\n\n\n\n\n\n
    Fr\u00e9quence<\/td>\n1000<\/td>\n40 000<\/td>\n1 000 000<\/td>\n<\/tr>\n
    Eau<\/td>\n10 \u00b5m<\/td>\n0.26 \u00b5m<\/td>\n1\/100 \u00b5m<\/td>\n<\/tr>\n
    Air<\/td>\n4 mm<\/td>\n0.1 mm<\/td>\n4 \u00b5m<\/td>\n<\/tr>\n<\/tbody>\n<\/table>\n

     <\/p>\n

    Dans l’exp\u00e9rience d\u00e9crite au d\u00e9but, c’est de ces amplitudes que le piston devrait s’\u00e9loigner de chaque c\u00f4t\u00e9 de sa position d’\u00e9quilibre. A puissance \u00e9gale, ces amplitudes sont d’autant plus petites que la fr\u00e9quence est plus \u00e9lev\u00e9e. Consid\u00e9rons maintenant la vitesse de d\u00e9placement des particules lors du passage de l’onde sonore. Cette vitesse est nulle lorsque la particule change de sens de mouvement, et elle est maxima lorsque la particule passe par sa position initiale d’\u00e9quilibre. Cette vitesse maxima est dite \u00a0\u00bb amplitude de vitesse \u00ab\u00a0. A puissance acoustique constante ces \u00a0\u00bb amplitudes de vitesse \u00a0\u00bb sont ind\u00e9pendantes de la fr\u00e9quence. Pour une puissance d’\u00e9mission de un tiers de watt par centim\u00e8tre carr\u00e9 de surface de l’\u00e9metteur, cette amplitude de vitesse serait :<\/p>\n

      \n
    • 3,9 m\/s dans l’air<\/li>\n
    • 6,7 cm\/s dans l’eau<\/li>\n
    • 1,3 cm\/s dans l’acier<\/li>\n<\/ul>\n

      Remarquons que ces vitesses sont petites par rapport aux vitesses d’agitation thermique des mol\u00e9cules, sauf s’il s’agit des grosses mol\u00e9cules des suspensions collo\u00efdales, ce qui explique l’action des ultrasons sur ces suspensions.<\/p>\n

      Les modes de production des ultrasons<\/span><\/h4>\n

      Dans cette pr\u00e9sentation, on s’int\u00e9ressera aux ph\u00e9nom\u00e8nes de base qui permettent aujourd’hui d’\u00e9mettre ou de r\u00e9ceptionner des ondes ultrasonores. Le sifflet au travers duquel l’air est comprim\u00e9 a \u00e9t\u00e9 le premier mode de production d’ultrasons ; mais m\u00eame en lui apportant des am\u00e9liorations, les ultrasons obtenus \u00e0 l’aide de ce proc\u00e9d\u00e9 n’\u00e9taient pas satisfaisants. Apr\u00e8s avoir \u00e9puis\u00e9 les possibilit\u00e9s de production d’ultrasons \u00e0 l’aide de ph\u00e9nom\u00e8nes m\u00e9caniques simples, les ing\u00e9nieurs se sont pench\u00e9s au d\u00e9but du XX\u00e8me si\u00e8cle sur l’utilisation de ph\u00e9nom\u00e8nes \u00e9lectriques.<\/p>\n

      Lorsqu’une \u00e9tincelle unique \u00e9clate, on entend un bref claquement ; il s’est produit localement une brusque \u00e9l\u00e9vation de la temp\u00e9rature, l’air se dilate et une onde \u00e9lastique se propage. En renouvelant l’\u00e9tincelle un grand nombre de fois par seconde on produira un son de fr\u00e9quence \u00e9lev\u00e9e. Dans le souci d’atteindre des fr\u00e9quences plus \u00e9lev\u00e9es que celles obtenues \u00e0 l’aide du sifflet, on va alors chercher \u00e0 construire un appareil susceptible de transformer les oscillations \u00e9lectriques en oscillations \u00e9lastiques. Aujourd’hui, la m\u00e9thode la plus commun\u00e9ment employ\u00e9e pour g\u00e9n\u00e9rer et d\u00e9tecter des ultrasons utilise le ph\u00e9nom\u00e8ne de \u00ab\u00a0pi\u00e9zo-\u00e9lectricit\u00e9\u00a0\u00bb d\u00e9crit plus loin ; n\u00e9anmoins, mis \u00e0 part les modes de production organiques (dauphins, chauves-souris), il existe d’autres m\u00e9thodes permettant de g\u00e9n\u00e9rer des ondes ultrasonores… L’une d’entre elles utilise les effets de l’\u00e9lectromagn\u00e9tisme, il s’agit de l’\u00e9metteur \u00e0 magn\u00e9tostriction.<\/p>\n

      La Pi\u00e9zo-\u00e9lectricit\u00e9<\/h3>\n

      Principe du ph\u00e9nom\u00e8ne pi\u00e9zo-\u00e9lectrique<\/span><\/h4>\n

      Une lame de quartz soumise \u00e0 une pression ou \u00e0 une traction se polarise \u00e9lectriquement, et r\u00e9ciproquement, une lame de quartz soumise \u00e0 un champ \u00e9lectrique se dilate ou se contracte suivant le sens du champ.<\/em><\/p>\n

      On est ainsi capable de g\u00e9n\u00e9rer et de d\u00e9tecter des fluctuations de dimension d’une lame (convenablement choisie) extraite d’un cristal de quartz. Mais si le quartz a \u00e9t\u00e9 le premier mat\u00e9riau utilis\u00e9 pour l’\u00e9mission et la r\u00e9ception d’ondes ultrasonores, d’autres corps sont \u00e9galement dits pi\u00e9zo-\u00e9lectriques. Parmi ceux-ci, on trouve notamment le tartrate de sodium et de potassium hydrat\u00e9 (ou \u00ab\u00a0sel de Seignette\u00a0\u00bb) ou des corps synth\u00e9tiques comme le monosphate d’ammonium, le tartrate dipotassique ou encore le tartrate d’\u00e9thyl\u00e8ne diamine.<\/p>\n

      Naturellement, l’exploitation du ph\u00e9nom\u00e8ne de pi\u00e9zo-\u00e9lectricit\u00e9 a connu plusieurs \u00e9volutions lui permettant d’atteindre des fr\u00e9quences plus \u00e9lev\u00e9es quant \u00e0 la production d’ondes \u00e9lastiques souhait\u00e9e. C\u2019est ainsi que SODEVA fabrique ses \u00e9metteurs mais avec des c\u00e9ramiques sp\u00e9ciales 4 c\u00e9ramiques pour le 20 KHz et 2 c\u00e9ramiques pour le 35 KHz, avec pavillon et contrebasse :<\/p>\n

        \n
      • l’utilisation du ph\u00e9nom\u00e8ne de r\u00e9sonance permet ainsi d’accro\u00eetre les rendements (une tension plus faible est alors n\u00e9cessaire pour atteindre une m\u00eame fr\u00e9quence)<\/li>\n
      • le triplet quartz-acier de Langevin, constitu\u00e9 par un mince lame de quartz coinc\u00e9e entre deux lames d’acier, permet une \u00e9conomie de quartz et une tension requise encore diminu\u00e9e<\/li>\n<\/ul>\n

        \"triplet-de-languevin\"<\/p>\n

        Triplet de Langevin<\/strong><\/p>\n

         <\/p>\n

        Conclusion<\/span><\/h4>\n

        La qualit\u00e9 d\u2019une chaine ultrasonique d\u00e9pend de l\u2019enchainement des diff\u00e9rentes phases et de leur optimisation. Sodeva a ainsi optimis\u00e9 son propre domaine vibratoire dans les applications sp\u00e9cifiques d\u00e9di\u00e9es \u00e0 la vibration dirig\u00e9e dans des lames en titane, m\u00e9tal \u00e9lastique qui permet une d\u00e9coupe tr\u00e8s appr\u00e9ci\u00e9e sur les produits alimentaires. Pour le tamisage le fameux mouvement des orpailleurs a \u00e9t\u00e9 amplifi\u00e9 jusqu\u2019\u00e0 35 000 (micro) mouvements \u00e0 la seconde ! Un peu mieux que des bras pour le d\u00e9bit ! Nous \u00e9tudions et d\u00e9veloppons des syst\u00e8mes novateurs dans les domaines de la filtration, du nettoyage des \u00e9changeurs de chaleur et l\u2019homog\u00e9n\u00e9isation des liquides. A chaque application ses composants sp\u00e9cifiques pour pousser encore plus loin la performance.<\/p>\n","protected":false},"excerpt":{"rendered":"

        G\u00e9n\u00e9ralit\u00e9s sur les sons jusqu\u2019aux ultrasons Qu’est-ce qu’un son ? Imaginons qu’un tube tr\u00e8s long et plein d’air soit ferm\u00e9 \u00e0 une de ses extr\u00e9mit\u00e9s par un piston mobile P (fig. 1). D\u00e9pla\u00e7ons ce piston autour de sa position d’\u00e9quilibre par un mouvement alternatif qui lui fera prendre successivement les positions p1 p2, p1, p2, […]<\/p>\n","protected":false},"author":1,"featured_media":0,"parent":0,"menu_order":0,"comment_status":"closed","ping_status":"closed","template":"","meta":{"footnotes":""},"class_list":["post-3236","page","type-page","status-publish","hentry"],"yoast_head":"\nLes ultrasons<\/title>\n<meta name=\"robots\" content=\"index, follow, max-snippet:-1, max-image-preview:large, max-video-preview:-1\" \/>\n<link rel=\"canonical\" href=\"https:\/\/www.sodevamerica.com\/fr\/les-ultrasons\/\" \/>\n<meta property=\"og:locale\" content=\"fr_FR\" \/>\n<meta property=\"og:type\" content=\"article\" \/>\n<meta property=\"og:title\" content=\"Les ultrasons\" \/>\n<meta property=\"og:description\" content=\"G\u00e9n\u00e9ralit\u00e9s sur les sons jusqu\u2019aux ultrasons Qu’est-ce qu’un son ? 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